Большая Советская Энциклопедия (НА)
Шрифт:
Нальчик. Улица имени Ленина.
Нальчик. Водогрязелечебница.
М. А. Ваннах. «Дорога в горах».1952. Кинотеатр «Победа». Нальчик.
О. К. Ширяева. Курзал в Нальчике. 1964.
На Нальчикском заводе телемеханической аппаратуры.
Нальчик.
С. А. Маслих, С. Е. Вахтангов. Дом советов в Нальчике. 1956.
Нальчик. Водная станция.
Нальчик. Монумент в честь 400-летия добровольного присоединения Кабарды к России. Бронза, гранит, песчаник. 1957. Скульпторы М. Ф. Листопад, С. О. Махтин, архитектор В. К. Олтаржевский.
И. В. и А. Г. Лысяковы. Библиотека им. Н. К. Крупской в Нальчике. 1959.
О. К. Ширяева. Пансионат № 3 курорта Долинск в Нальчике.
Нальчик. Краеведческий музей. 1964. Архитектор Л. М. Тимонина.
Улица Л. Толстого в Нальчике.
Нам Као
Нам Ка'о (Nam Cao; псевдоним; настоящее имя Чан Хыу Чи) (29.10.1916 — 30.11.1951), вьетнамский писатель (ДРВ). Член Партии трудящихся Вьетнама с 1948. Работал клерком, был учителем. Участвовал в Войне Сопротивления с 1946. В дореволюционном творчестве реалистически изображал трагедию «маленького человека», духовные искания интеллигента, живущего в тяжёлой атмосфере колониального Вьетнама: повесть «Ти Фео» (1941), сборники рассказов «Полночь» (1944), «Смех» (1946), роман «Изношенная жизнь» (1944, опубликован 1956). После Августовской революции 1945 во Вьетнаме в сборниках «Пограничные рассказы» (1950) и «Глаза» (опубликован 1954) в художественно-документальном жанре создал образы людей нового Вьетнама, отстаивающих свободу родины. Н. К. расстрелян франц. колонизаторами.
Соч. в рус. пер.: Ожидание. [Повести и рассказы], М., 1963.
Лит.: [Рец.], «Иностранная литература», 1966, № ,6.
Намагниченность
Намагни'ченность, характеристика магнитного состояния макроскопического физического тела; в случае однородно намагниченного тела Н. определяется как магнитный моментJ единицы объёма тела: J = M/V , где М — магнитный момент тела, V — его объём. В случае неоднородно намагниченного тела Н. определяется для каждой точки тела (точнее, для каждого физически малого объёма dV ): J = dM/dV , где dM — магнитный момент объёма dV . Единица Н. в Международной системе единиц — ампер на метр (1 а/м — Н., при которой 1 м3 вещества обладает магнитным моментом 1 а xм2 ), в СГС системе единиц — эрг/ (гс xсм3 ); 1 эрг/ (гс xсм3 ) = 103а/м .
Н. тел зависит от внешнего магнитного поля и температуры (см. Парамагнетизм , Ферромагнетизм ). У ферромагнетиков зависимость J от напряжённости внешнего поля Н
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Киренский Л. В. Магнетизм, 2 изд., М., 1967.
Намагниченность остаточная
Намагни'ченность оста'точная, намагниченность Jr , которую имеет ферромагнитный материал при напряжённости внешнего поля, равной нулю. Н. о. зависит как от магнитных свойств материала, так и от его магнитной предыстории — характера предыдущих воздействий на него магнитного поля (см. Намагничивание , Гистерезис ). Величина Н. о. конкретных ферромагнитных образцов существенно зависит от их формы (сказывается действие размагничивающего фактора ). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные ферромагнетики. При нагревании ферромагнетиков до температуры, превышающей Кюри точку , они теряют ферромагнитные свойства, а вместе с тем и Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Н. о. имеет широкое практическое применение (см. Магнит постоянный , Палеомагнетизм ).
Намагничивание
Намагни'чивание, процессы, протекающие в ферромагнетике при действии на него внешним магнитным полем и приводящие к возрастанию намагниченности ферромагнетика в направлении поля.
В состоянии полного размагничивания ферромагнитный образец состоит из небольших областей (доменов , объёмом 10– 9 —10– 6см3 , иногда до 10– 3см3 ), каждая из которых намагничена до насыщения Js , но при этом векторы самопроизвольной намагниченности доменов Js располагаются так, что суммарный магнитный момент образца J = 0.
Н. состоит в переориентации векторов намагниченности доменов в направлении приложенного поля; включает процессы смещения, вращения и парапроцесс.
Процесс смещения в многодоменном ферромагнетике заключается в перемещении границ между доменами; объём доменов, векторы Js которых составляют наименьший угол с направлением напряжённости магнитного поля Н , при этом увеличивается за счёт соседних доменов с энергетически менее выгодной ориентацией Js относительно поля. При своём смещении границы доменов могут менять форму, размеры и собственную энергию. Эти факторы в одних случаях способствуют, в других препятствуют процессу смещения. Обычно задержка смещения (и Н.) происходит при встрече границы с какими-либо неоднородностями структуры ферромагнетика (атомами примесей, дислокациями, микротрещинами и др.). Для возобновления смещения необходимо вновь изменять Н (либо температуру или давление).
Процесс вращения состоит в повороте векторов Js в направлении поля Н . Причиной возможной задержки или ускорения процесса вращения является магнитная анизотропия ферромагнетика (первоначально векторы Js доменов направлены вдоль осей лёгкого намагничивания, в общем случае не совпадающих с направлением Н ). При полном совпадении Js с направлением Н достигается т. н. техническое магнитное насыщение, равное величине Js ферромагнетика при данной температуре.
Парапроцесс заключается в выстраивании вдоль поля элементарных магнитных моментов, которые из-за дезориентирующего действия теплового движения были отклонены от направления Js в доменах. При этом величина намагниченности J ферромагнетика стремится к её значению при абсолютном нуле. Парапроцесс в большинстве случаев даёт очень малый прирост намагниченности, поэтому Н. ферромагнетиков определяется в основном процессами смещения и вращения.