Интернет-журнал "Домашняя лаборатория", 2007 №5
Шрифт:
Рис. 10
Были получены следующие результаты (осциллограммы приведены ниже на Рис. 11):
• Е35 примерно = 0 (если проводники 3 и 5 лежат в плоскости оси).
• При повороте проводника 2 на малый угол (в плоскости диска) появляются пики противоположной полярности (см. верхнюю осциллограмму). Далее сигнал приобретает вид изломанной пилы и при повороте на 180 градусов (Е25) приобретает вид трапеции с провалом в середине. Амплитуда импульсов порядка ± 5 мВ, частота 17 Гц (для 1000 о/мин).
Рис. 11
•
• Кроме того, если сверху или снизу от магнита протянуть изолированный проводник 8–9 (желательно ближе к поверхности магнита, см. Рис. 10) проходящий через центр магнита, то на нем наводится ЭДС, форма и амплитуда сигнала такие же как у Е25 (± 3.5 мВ — трапеция с небольшими провалами). При этом безразлично, где протянут проводник, сверху или снизу.
• Е47 не превышает 0.5 мВ.
Таким образом:
• При расположении проводников в плоскости оси, на одинаковом расстоянии от поверхностей магнита (проводники 3 и 5), ЭДС наводимые в верхнем и нижнем проводниках компенсируют друг друга.
• Конструкция нижней части контура — вертикальная ось, проходящая через отверстие в стальной плите, обеспечивает практически полную магнитную экранировку нижней части контура. Т. е. на нижней части оси и проводнике 6 не наводится ничего.
• Величина и форма наводимой ЭДС очень сильно зависит от конфигурации поля и его напряженности в месте расположения проводника. Суммарный магнитный поток, Ф = ?(В•S), охватываемый контуром (и его изменение) на ЭДС не влияет никак. Более того, при перемещении проводника 2 вверх по оси Е должно возрастать, т. к. контур охватывает большую площадь с большим суммарным магнитным потоком), а этого не наблюдается, наоборот Е убывает.
Анализ полученных результатов
Ниже приведен качественный анализ данного явления (упрощенный, в 2-х мерном приближении).
Полученные результаты могут быть объяснены в рамках «модифицированного принципа Ленца».
Рассмотрим проводник 1–2, подвешенный над магнитом в непосредственной близости от его поверхности и проходящий через центр (Рис. 12).
Рис. 12
Предположим, что в данный момент проводник находится в плоскости раздела двух половинок магнита (магнит при этом вращается). В этой плоскости (относительно оси лежащей в этой плоскости) циркуляция магнитного поля достигает максимального значения. При дальнейшем вращении магнита циркуляция начинает убывать как с одной стороны магнита, так и с другой. Для поддержания магнитного поля (в данном случае, его циркуляции) в проводнике возникает ток компенсирующий это уменьшение (только в месте расположения проводника; в данном случае проводник не отвечает за весь контур и не компенсирует изменение магнитного потока, проходящего через плоскость контура). Уменьшение циркуляции продолжается до достижения полюсов, S и N, где циркуляция равна 0 (силовые линии направлены перпендикулярно плоскости магнита). После прохождения полюсов направление циркуляции меняется на обратное, но она возрастает, таким образом, направление
В частности, полюса однородного магнита на его поверхности имеют форму окружностей, а при удалении поле «собирается» и полюсами становятся точки на оси магнита (Рис. 13).
Рис. 13
Для неоднородного магнита картина похожая, но более сложная. Полюса на поверхности — это отрезки дуги (примерно Ч окружности каждый) «сползающие» затем на край магнита и переходящие на другую сторону. На расстоянии примерно равным диаметру диска поле сглаживается, и полюсами становятся некие точки в пространстве расположенные напротив центров этих отрезков (Рис. 13).
При удалении проводника от поверхности магнита, форма сигнала сглаживается, пропадают провалы и, далее форма сигнала становится синусоидальной (амплитуда при этом резко падает). Это объясняется сглаживанием магнитного поля и уменьшением его напряженности по мере удаления от магнита.
При перемещении проводника 1–2 (Рис. 12) в радиальном направлении от оси магнита (положение 4–5) трапециидальная форма импульсов искажается, появляются провалы, объясняемые в данном случае неодновременностью прохождения разделительной плоскости проводником. В этом случае на одной половине магнита циркуляция в этот промежуток времени падает, а на другой возрастает, таким образом, ЭДС, наводимые в двух частях проводника, частично компенсируют друг друга. При дальнейшем перемещении сигнал меняет фазу и при выходе проводника за пределы магнита (положение 6–7) импульсы преобретают трехугольную форму (раздел 7, Рис. 7).
Надо отметить, что полученные результаты (кроме ЭДС в проводнике 6–7) могут быть также объяснены и с точки зрения первой гипотезы — лоренцевого механизма — (движение поля вместе с магнитом). В этом случае ЭДС также равна О в плоскости соединения магнитов (вектор скорости V параллелен вектору В) и максимален в полюсах (где V + В). Правда, данный вариант не объясняет некоторые особенности формы сигнала, в частности провала на вершине трапеции (форма, характерная для дифференцированного сигнала).
Это еще раз свидетельствует о сложности разделения двух механизмов наведения ЭДС.
Здесь еще раз надо отметить, что подобная путаница с механизмами наведения ЭДС возникает при анализе электромагнитных устройств во многих случаях, например при анализе работы электромотора постоянного тока (классический школьный пример, рамка вращается между двумя магнитами) или при вдвигании — выдвигании магнита из рамки. В этом случае направление ЭДС в рамке можно найти по «правилу правой руки». Количественно, ЭДС наводимая в движущемся поперек магнитных силовых линий проводнике, вычисляется по формуле, выведенной при допущении «скольжения» проводника по двум другим проводникам, ему перпендикулярным. В результате этого площадь контура, как бы, увеличивается и формула для ЭДС выглядит следующим образом (для однородного поля, проводника длиной L и скорости проводника V перпендикулярной вектору индукции В):