Квантовая механика и интегралы по траекториям
Шрифт:
=
i
e
iti
.
Таким образом, среднее значение квадрата
||^2
=
i,j
||^2
e
i(ti– tj)
.
(12.54)
А
В частном случае, когда характеристическую функцию можно аппроксимировать функцией белого шума из (12.25), A(t-t')=const (t-t').. Это означает, что f(t) не зависит от и при всех частотах на единичный интервал частоты приходится одинаковая «мощность» [средняя величина ||^2 в расчёте на 1 сек].
Рассматриваемые распределения очень удобно описывать, задавая распределение вероятности не для f(t), а прямо для её фурье-образа и выражая характеристический функционал не через k(t), а через его фурье-образ K:
K
=
k(t)
e
it
dt
.
(12.55)
Используя это представление, можно записать характеристический функционал для распределения шума, соответствующего равенству (12.43), в следующей форме:
=
e
– 1/2 |K|^2Pd/2
,
(12.56)
где выражение, обратное (12.55), подставлено непосредственно в (12.43). При этом функционалу (12.56) соответствует вероятностный функционал
P
=
e
– 1/2 ||^2[1/P]d/2
(12.57)
Этот результат можно получить непосредственно из выражения 12.56). Для этого заметим, что
e
ik(t)f(t)dt
=
e
iKd/2
.
(12.58)
Тогда в соответствии с определением (12.14) получим
P
=
e
iKd/2
DK
.
(12.59)
Если теперь допустить, что возможны лишь дискретные значения , разделённые бесконечно малыми интервалами , то интегралы в показателе экспоненты (12.56) и (12.57) можно заменить суммами Римана. При этом наши интегралы по траекториям примут вид
P
=
e
– (/2)|K|^2P
e
iK
dK
.
(12.60)
Интеграл при
exp
– (/2)||^2
P
.
(12.61)
Объединив отдельные множители в этом произведении, получим функционал (12.57). Ясно, что все происходящее на одной частоте не зависит от происходящего на других частотах, а величина сигнала с частотой , , распределяется по гауссову закону со средним квадратом, пропорциональным P.
§ 6. Броуновское движение
Как правило, метод интегралов по траекториям на практике не облегчает решение задачи, если она не может быть решена другим способом. Тем не менее каждый, кто до сих пор следил за нашими рассуждениями и знаком с интегралами по траекториям, признает этот способ выражения очень простым, если дело касается вероятностных задач.
Рассмотрим влияние броуновского движения на некоторую линейную систему, например гармонический осциллятор с затуханием, возбуждаемый случайно изменяющейся силой f(t). Допустим, что масса осциллятора равна единице. В этом случае необходимо решить уравнение
x
–
x
+
2
0
x
=
f(t)
,
(12.62)
где x(t) координата осциллятора. Если функция f(t) определяется заданным распределением вероятности Pf[f(t)], то каким окажется вероятностное распределение Px[x(t)] для различных возможных траекторий x(t)? Уравнение (12.62) связывает координату x и силу f, т.е. для каждого значения f(t) существует x(t). Следовательно, вероятность обнаружить заданную функцию x такова же, что и вероятность соответствующей функции f, т.е.
P
x
[x(t)]
Dx(t)
=
P
f
[f(t)]
Df(t)
,
(12.63)
где величина x связана с f уравнением (12.62). В общем случае нужно быть осторожным при переходе от Dx(t) и Df(t), так как тут существует зависимость, аналогичная якобиану преобразования элементарных объёмов. Однако если f и x связаны линейно (как это имеет место в нашем случае), то этот якобиан равен константе. Таким образом, как и в обычном методе интегралов по траекториям, если имеется уверенность в возможности нормировать результат, то
P
x
[x(t)]
=
const P
f
(
x
–
x
+
2
0
x
),
(12.64)
что даёт формальное решение нашей задачи. Если Pf представляет собой гауссово распределение, то и Px имеет такой же вид. В этом случае задача может быть решена многими способами, причём самый очевидный из них — разложение в ряд Фурье при условии, что ^20 и не зависят от времени.