Интернет-журнал "Домашняя лаборатория", 2007 №2
Шрифт:
В одном резонаторе помещен диод Ганна (G) (или лавинно пролетный диод — ЛПД). При подаче определенного напряжения на диод такая система начинает генерировать СВЧ колебания на частоте F0. Во втором резонаторе размещен смесительный диод (М) — это приемник. Часть мощности излучаемого сигнала через отверстие связи в общей узкой стенке волновода проникает в волновод приемника и далее в резонатор смесителя. Эта мощность смешивается с сигналом, отраженным целью на диоде-смесителе. В результате, на диоде возникает низкочастотный сигнал с разностной частотой. Этот сигнал используется для измерения скорости цели (измеряется частота fL). Если
Как я говорил, простейший смеситель — СВЧ диод (например, 2А102А, 2А107А…). В балансных схемах используются 2 диода. Смесительных микросхем для работы в диапазоне 3 см нет.
Воробьев П.В
• ВОПРОС № 23: Каким способом можно рассчитать средний промежуток времени между 2-мя столкновениями молекул в газообразном атомарном водороде, если скорость движения атомов неизвестна? Известны: радиус атома водорода, температура, длина свободного пробега между 2-мя столкновениями.
ОТВЕТ: Оценим время между столкновениями по порядку величины. Характерная скорость v частицы газа (в данном случае атома водорода) такова, что ее кинетическая энергия порядка kТ, где k = 1,38•10– 23 Дж/К — постоянная Больцмана, а Т — температура газа. Таким образом, (mv2)/2 ~ kТ или v ~ (kТ/m)(1/2>. Здесь m — масса частицы. Для характерного времени t между столкновениями одной частицы с остальными по порядку величины имеем: t ~ ?/м, где ? — длина свободного пробега молекулы. Если нас интересует время между любыми столкновениями молекул в газе tN (N — полное число частиц в газе), то за время t происходит N/2 столкновений (коэффициент 1/2 возникает из-за того, что соударение частицы под номером i с частицей j и соударение j с i — одно и то же соударение). Поскольку столкновения происходят случайно, то tN ~ 2?/(vN).
В более аккуратной модели, учитывающей распределение молекул газа по скоростям, можно получить:
tN = ?(?m/kТ) (1/2)/(2N).
Видно, что этот конечный ответ отличается от предварительной оценки на коэффициент порядка единицы, который достаточно условен (он зависит от точного определения понятия длины свободного пробега).
Степанов М.Г.
Подробнее: Д.В.Сивухин «Общий курс физики», том 2, М., Наука, 1990, параграф 86.
• ВОПРОС № 24: Когда свет падает на какой-либо предмет, часть света отражается. В этом случае фотон на очень-очень короткое время контактирует с предметом. Становится ли на это очень короткое время скорость фотона равной нулю? Ускоряется ли фотон после этого?
ОТВЕТ: Отражение света можно объяснять на двух языках: волновом и корпускулярном.
– При контакте света с поверхностью предмета падающая электромагнитная волна индуцирует в предмете переменные токи, раскачивая переменным электрическим полем электроны в атомах. Индуцированные токи возникают не только на поверхности предмета, но и в глубине его. Они сами излучают вторичные электромагнитные волны во всех направлениях. Эти волны, интерферируя между собой, создают проходящую и отраженную волны. Видно, что размазанная в пространстве (по крайней мере, на длину волны) электромагнитная волна контактирует с предметом, нигде не локализуясь и не останавливаясь.
– Фотон, достигший поверхности предмета, проникает внутрь его. Пройдя длину поглощения, фотон поглощается атомом, переводя его в возбужденное состояние. Через некоторое время атом возвращается в основное состояние, испуская фотон. Видно, что когда фотон существует, его скорость равна скорости света, а когда фотон не существует, не имеет смысла понятие «скорость фотона».
Шелест В.И.
• ВОПРОС № 25: Почему
ОТВЕТ: Попробуем разобраться, что происходит с каплей, падающей на твердую поверхность. Вначале — о силе удара или, лучше, о давлении на поверхность, возникающем вследствие удара капли о нее. Чтобы это давление оценить, удобно представить себе не летящую каплю, а цилиндрическую струю, которая на своем пути встречает поверхность твердого тела. В оценке, которую мы получим, характеристики формы струи нет, поэтому она будет годна и для капли.
При внезапном столкновении струи с преградой последняя испытывает на себе действие, так называемого, гидродинамического удара. За этим термином стоит, в сущности, простое физическое явление: в момент столкновения струи с преградой в струе, в направлении, противоположном ее движению, начинает распространяться волна торможения. Наглядную иллюстрацию этому дал профессор Г.И.Покровский в книге «Гидродинамические механизмы». Он обратил внимание на внешнюю аналогию между заторможенной струей и потоком автомашин, внезапно остановленным вспышкой красного света: у светофора возникает скопление машин, которое будет распространяться прочь от светофора навстречу заторможенному потоку. Следует подчеркнуть, что сигнал о том, что поток автомобилей заторможен, движется со скоростью, меньшей скорости их движения, а волна торможения в струе движется со скоростью звука в воде, которая равна с = 1,5•105 см/сек и, конечно же, больше скорости капли, падающей с крыши.
Вспомним о том, что согласно Закону Ньютона сила (F) — есть произведение массы (m) на ускорение (а), которое, как известно, является отношением изменения скорости (?v) к времени (?), в течение которого оно произошло. Этот закон можно записать в виде формулы: F? = m?v.
Масса струи, заторможенная за время т, очевидно, равна m = c?sp, где s — сечение струи, а р — плотность жидкости. Так как изменение скорости остановленной струи равно скорости ее движения, то закон Ньютона можно переписать в форме, определяющей давление Р = F/s, которое мы ищем: Р = pvc.
Как и было обещано, полученная формула не содержит ни длины, ни сечения струи и ею можно пользоваться применительно к капле. В полученной формуле р и с известны, а величину v следует обсудить. Интуиция подсказывает, что, когда скорость капли мала, близка к нулю, гидродинамического удара в полной мере не произойдет. Капля расплющится, растечется по поверхности, не ударив ее.
Можно оценить наименьшую скорость, при которой произойдет удар. Для этого, видимо, необходимо, чтобы за время удара капля не успела существенно расплющиться. Чтобы капля в момент падения на камень вела себя подобно твердому шарику, необходимо, чтобы время ее расплющивания (?р) было больше времени, в течение которого происходит удар (?у): ?р > ?у. Время ?р близко к времени, в течение которого совершается одно колебание свободно летящей капли или воздушного пузырька, всплывающего в воде: ?р ~ R?/?, где ? — коэффициент поверхностного натяжения воды, ? — вязкость воды. А время ?у можно оценить как отношение радиуса капли к скорости ее полета в момент падения на поверхность камня: ?у ~ R/v. Приблизительно за это время верхняя точка капли может долететь до камня, после того как нижняя точка его уже коснулась.
Теперь из условия ?P ~ ?У легко оценить величину скорости падения капли, при которой она сможет «долбить камень». Эта скорость должна удовлетворять условию v ~ ?/?. При такой скорости давление, возникающее в момент удара, будет Р = pC?/?. Подставляя цифры, получим Р ~ 107 Па. Многократно прикладываемое такое давление способно разрушить хрупкий камень.
Источник: Я.Е. Гегузин «Капля», М., Наука, 1977, стр. 70–79.