Квантовая химия — ее прошлое и настоящее. Развитие электронных представлений о природе химической связи
Шрифт:
Главное квантовое число n нумерует орбитальную энергию n в порядке возрастания:
Характерным для атома водорода является то, что энергия n не зависит от квантового числа орбитального момента импульcа и определяется главным квантовым числом n:
Для многоэлектронных атомов проблема усложняется. Хотя одноэлектронное приближение и сферическая модель самосогласованного поля позволяют произвести разделение переменных r, , и в этом случае, точное аналитическое выражение для радиальных
Радиальная зависимость орбиталей в многоэлектронных атомах может быть довольно сложной, но их узловая структура подобна узловой структуре орбиталей атома водорода: радиальная функция Rnl(r) характеризуется (n-l-1) узлом, т. е. обращается в нуль при (n-l-1) конечном значении r > 0.
Графическое представление радиальных функций. Для графического представления радиальных функций используется либо график самой функции Rnl(r), либо график соответствующей ей плотности вероятности локализации электрона на расстоянии r от атомного ядра:
причем функция nl(r) нормирована на единицу:
Следует отметить, что в соответствии с условием формировки сферических функций интегрирование по углам и не приводит к появлению множителя 4, который иногда ошибочно включается в выражение для nl(r).
Примеры графического представления радиальных функций приведены на рис. 6.
Рис. 6. Графическое представление радиальных функций
Графическое представление угловой зависимости атомных орбиталей. Для графического представления сферических функций
используются полярные диаграммы, т. е. графики функций
в сферической системе координат.
Полярная диаграмма описывает распределение вероятности локализации электрона по направлениям, заданным углами и . Легко видеть, что полярные диаграммы аксиально симметричны, если атомные орбитали характеризуются определенными значениями квантового числа m, т. к. в этом случае их зависимость от угла должна иметь вид
и
На рис. 7 приведены сечения полярных диаграмм плоскостью yz. Полные поверхности получаются вращением их вокруг оси z.
Рис. 7. Полярные диаграммы
Изовероятностные поверхности. Соответствующее атомным орбиталям распределение плотности вероятности локализации электрона в определенной точке трехмерного пространства может характеризоваться семейством изовероятностных поверхностей (или поверхностей равной вероятности), определяемых уравнением
где С — некоторая константа.
В частности, распределение электронной плотности, соответствующее ns– орбитали, описывается одной или несколькими (в зависимости от значения главного квантового числа n и конкретного значения константы С) концентрическими сферами: для 1s — одна сфера радиуса n(С), для 2s — либо одна сфера радиуса r1(C)(C2< C<= C1), либо две сферы радиусов r1(C) и r2(C)(С = С2), либо три сферы радиусов r1(С), r2(С) и r3(С)(0<С<С2) (рис. 8).
Рис. 8. К определению изовероятностных поверхностей для 2s-АО
В качестве других примеров на рис. 9 приведены изовероятностные поверхности для 1s-, 2s-, 2p-, 3s-, 3p- и Зd-орбиталей атома водорода.
Вещественные атомные орбитали. До сих пор мы рассматривали комплексные атомные орбитали, характеризующиеся определенными значениями проекции орбитального момента импульса. Однако в квантовой химии часто используют вещественные комбинации таких орбиталей, определяемые по формулам
Здесь индекс = |m| уже не имеет смысла проекции момента импульса. К сожалению, на это обстоятельство не всегда обращают внимание. Во многих учебниках состояние электрона в атоме характеризуется квантовыми числами n, l и m, а для иллюстрации приводятся графические изображения вещественных АО.
Если выразить
Легко убедиться, что между комплексными и вещественными атомными орбиталями существует следующее соответствие:
Поверхности, представляющие вещественные
О порядке заполнение атомных орбиталей
Как правило, порядок заполнения электронных nl– оболочек по мере увеличения атомного номера элемента: 1s, 2s, 2р, 3s, 3р, 4s, 3d, 4р, 5s,..,-объясняется тем, что орбитальные энергии в многоэлектронном атоме возрастают в той же последовательности. Так, например, "опережающее" заполнение 4s-АО в атомах К и Са по сравнению с 3d-AO связывают с тем, что 4s< 3d. Hо тогда встает вопрос: почему 4s< 3d. Обычно ответ сводится к тому, что преимущество 4s-AO обусловлено наличием трех "внутренних" локальных максимумов, которые обеспечивают их большее проникновение в остов по сравнению с 3d-AO, не имеющими таких максимумов.
Рис. 9. Изовероятностные поверхности для 1s, 2s, 2p, 3s, 3p и 3d-AO, характеризуемых определенными значениями проекции момента импульса m числа на рисунке)
Однако это объяснение нельзя признать удачным. Во-первых, разница в узловой структуре орбиталей одинаковой симметрии сама по себе еще не гарантирует определенное соотношение их энергий. Во-вторых (и это самое важное!), появление локальных максимумов, обусловленных ортогональностью 4s-АО к s-орбиталям остова, следует рассматривать скорее как проявление эффекта "выталкивания" этих орбиталей из остова. Не будь условий ортогональности, 4s-орбиталь "провалилась" бы в остов, превратившись в безузловую 1s-AO, имеющую только один большой максимум на ядре. Следует также заметить, что учет условий ортогональности возможен и при использовании безузловых 4s-орбиталей, но с соответствующей заменой потенциала эффективного поля, действующего на описываемые этой орбиталью электроны, псевдопотенциалом, который отличается от исходного некоторой положительной добавкой. Иными словами, условия ортогональности должны приводить к увеличению орбитальных энергий.