Физика в примерах и задачах
Шрифт:
mv^2
2
=
mv^2
2
+
MV
2
+
(M+Mз)V^2
2
.
(3)
Последним слагаемым в правой части уравнения (3), которое содержит кинетическую энергию Земли, приобретённую в результате удара, можно пренебречь из-за большой массы Земли. Чтобы убедиться в этом, выразим скорость V из уравнения (2) и подставим в (3). Тогда последний член в (3) принимает вид
(M+Mз)V^2
2
=
mv^2
2
+
m
M+Mз
.
(4)
Так
Выражая теперь горизонтальную скорость клина V из уравнения (1) и подставляя в уравнение (3), в котором отброшен последний член, находим интересующую нас вертикальную скорость шара после удара v:
v^2
=
v^2
M-m
M
.
(5)
Мы получили ответ, который выглядит вполне благополучно: например, он удовлетворяет предельному случаю закреплённого клина (m< Но ведь можно рассуждать и иначе. Решая задачу, мы предположили, что происходит только один удар - удар шара о клин, лежащий на Земле. Между тем в столкновении участвуют три тела: шар, клин и Земля. Можно ли на самом деле считать, что происходит один удар, или необходимо последовательно рассмотреть соударение шара с клином и клина с Землёй?
Рис. 23.2. При упругом ударе средний шар остаётся на месте
Чтобы убедиться в том, что и такое предположение возможно, вспомним пример другого упругого столкновения, в котором также участвуют три тела: на длинных нитях одинаковой длины подвешены три одинаковых костяных шара, соприкасающихся друг с другом. Один из крайних шаров отклоняют на некоторый угол и отпускают (рис. 23.2а). Оказывается, что после удара отскакивает только один шар, висящий с другого края, а средний шар остаётся на месте (рис. 23.2б). Результат этого опыта говорит о том, что происходящее столкновение нельзя рассматривать как один удар отклонённого шара с системой двух неподвижно висящих шаров. Чтобы объяснить опыт, необходимо рассмотреть два последовательно происходящих упругих соударения - отклонённого шара с центральным, а затем центрального шара со вторым крайним.
При упругом лобовом ударе шаров одинаковой массы налетающий шар останавливается, а покоившийся шар приобретает скорость, равную скорости налетавшего шара. Если предположить, что удар происходит мгновенно, то сразу после первого удара центральный шар уже имеет скорость, но ещё не успел сместиться из того положения, в котором находился до удара. В следующий момент происходит удар центрального шара со вторым крайним. В результате этого удара центральный шар останавливается, а крайний шар приобретает такую же скорость, и затем его нить отклоняется от вертикали.
Если же считать, что первый шар сталкивается с системой из двух неподвижных шаров (как бы скреплённых друг с другом), то в результате такого удара эти два шара должны были бы отскочить с одинаковой скоростью. Но на опыте этого не происходит.
Итак, даже если шары висят вплотную друг к другу, их взаимодействие нужно рассматривать как последовательность отдельных соударений друг с другом.
Результат опыта с тремя шарами нельзя, разумеется, безоговорочно переносить на рассматриваемое столкновение шара с клином и плоскостью, так как и условия опыта, и взаимодействующие тела здесь другие. Однако и здесь можно попробовать рассмотреть два последовательных
mv
=
MV
.
(6)
Закон сохранения энергии для первого удара запишется в виде
mv^2
2
=
mv^2
2
M(V+V^2)
2
.
(7)
Выражая V из уравнения (1), V из уравнения (6) и подставляя в (7), получаем
v^2
=
v^2
M-m
M+m
.
(8)
Видно, что значение вертикальной скорости отскочившего шара v даваемое выражением (8), меньше значения v из прежнего ответа (5). Это и понятно, ибо теперь клин после первого удара имеет кинетическую энергию, связанную не только с его движением по горизонтали, но и по вертикали. Конечно, приобретя вертикальную составляющую скорости в результате первого удара, клин не успевает переместиться по вертикали, так как сразу же происходит второе столкновение - клина с Землёй. Так как по условию после столкновения клин скользит по горизонтали (а не подскакивает вверх), то его столкновение с Землёй следует считать неупругим. Вертикальная скорость клина гасится при этом столкновении, а соответствующая часть кинетической энергии клина превращается в тепло.
Если бы удар клина о Землю был абсолютно упругим, то вертикальная составляющая скорости клина V изменила бы своё направление на противоположное и клин подскочил бы вверх на некоторую высоту вслед за шаром.
Значение скорости отскочившего шара V из (8) также удовлетворяет предельному случаю m< Этот вывод связан с тем, что в общем случае при упругом столкновении движущегося тела с неподвижным изменение направления движения налетающего тела в результате удара может быть любым только тогда, когда масса налетающего тела меньше массы «мишени». Если же масса «снаряда» m больше, чем масса «мишени» M, то «снаряд» не может отклониться на угол, превышающий max, который находится из соотношения sin max = M m . При M<m этот предельный угол всегда меньше /2. Итак, сама форма ответов не даёт возможности выбрать из них правильный. Соответствие предельным случаям - это необходимое условие правильности ответа, но, разумеется, недостаточное. Можно попробовать поставить дополнительные вопросы, ответ на которые помог бы выбрать правильное решение. Например, здесь можно задать вопрос, какой угол должна составлять наклонная грань клина с горизонтальной, чтобы шар действительно отскочил вертикально вверх.